Pages Navigation Menu

ISSN 2227-6017 (ONLINE), ISSN 2303-9868 (PRINT), DOI: 10.18454/IRJ.2227-6017
ПИ № ФС 77 - 51217

Скачать PDF ( ) Страницы: 53-74 Выпуск: №9 (40) Часть 3 () Искать в Google Scholar
Цитировать

Цитировать

Электронная ссылка | Печатная ссылка

Скопируйте отформатированную библиографическую ссылку через буфер обмена или перейдите по одной из ссылок для импорта в Менеджер библиографий.
Леонов Ю. В. ПРИРОДА МАГНИТНОГО ПОЛЯ / Ю. В. Леонов // Международный научно-исследовательский журнал. — 2015. — №9 (40) Часть 3. — С. 53—74. — URL: http://research-journal.org/physics-mathematics/priroda-magnitnogo-polya/ (дата обращения: 30.04.2017. ).
Леонов Ю. В. ПРИРОДА МАГНИТНОГО ПОЛЯ / Ю. В. Леонов // Международный научно-исследовательский журнал. — 2015. — №9 (40) Часть 3. — С. 53—74.

Импортировать


ПРИРОДА МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Леонов Ю.В.

Частные исследования

Частное финансирование.

ПРИРОДА МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Аннотация

В статье описана физическая модель магнитного поля, которая  объясняет природу парамагнетизма и диамагнетизма, процесс теплового излучения проводника с током, отсутствие теплового излучения в постоянных магнитах, ферритах, несоответствие объёма теплового излучения протекающему току в колебательном контуре и в радиоантенне, суть электрического сопротивления и сверхпроводимости, а так же объясняет процесс образования электромагнитной волны и возникновение плоскости поляризации в ней.

Ключевые слова: электричество, электродинамика, магнетизм, магнитное поле, электрическое поле, ферромагнетик, парамагнетик, диамагнетик, нагрев проводника, электрическое сопротивление, сверхпроводимость, постоянный магнит, феррит, колебательный контур, радиоантенна, электромагнитное поле, электромагнитная волна (ЭМВ),   плоскость поляризации ЭМВ.

 Leonov Y. V.

Private research

Private financing

THE NATURE OF MAGNETIC FIELD

Abstract

The article describes a physical model of the magnetic field which explains the nature of paramagnetism and diamagnetism, the process of thermal radiation of the current carrying conductor as well as the absence of thermal radiation in permanent magnets and ferrits. The article also explains why the volume of thermal radiation does not correspond to the current running in the oscillating circuit and in the radio antenna and illustrates the idea of electric resistance and superconductivity as well as the way an electromagnetic wave is formed and the polarization plane appears in it.  

Key words: electricity, electrodynamics, magnetism. Magnetic field, electric field, ferromagnetic, paramagnetic, diamagnetic, conductor heating, electric resistance, superconductivity , permanent magnet, ferrit, oscillating circuit, radio antenna, electromagnetic field, electromagnetic wave (EMW), EMW polarization plane.

В прошлой статье «СНИЖЕНИЕ ТЕПЛОВЫХ ПОТЕРЬ В ПРОВОДНИКЕ С ТОКОМ ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ ОСОБОЙ СИСТЕМЫ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ» в «Международном научно-исследовательском журнале» [Выпуск 5(36) Июнь 2015 часть 1, стр. 17 – Электронный Архив номеров: 5015 Июнь 5-1(36), так же на YouTube есть видео «Joule-lenz law» одного из экспериментов, которое снял сторонний специалист] мною был описан процесс протекания электрического тока в проводнике без образования магнитного поля вокруг этого проводника. При этом было зафиксировано нарушение закона Джоуля-Ленца, что выразилось в отсутствии разогрева проводника, по которому протекал данный ток. В сущности, уже сам факт того, что, оказывается, вопреки традиционным убеждениям (что вокруг проводника с током обязательно должно образовываться магнитное поле), ток может протекать и без образования магнитного поля вокруг проводника, по которому он течёт – это, уже само по себе, есть исключительный факт физики. Какие очевидные выводы можно сделать на основе результатов, полученных в экспериментах, описанных в прошлой статье:

 1 – Ток, может протекать по проводнику без образования магнитного поля вокруг этого проводника!;

2 – Наряду с отсутствием магнитного поля вокруг проводника с током, исчез и нагрев этого проводника с током, а, следовательно, эти два факта прямо связаны друг с другом – Отсюда, прохождение тока не всегда может сопровождаться тепловым нагревом проводника, по которому течёт данный ток, а величина нагрева, проводника с током, прямо пропорциональна величине магнитного потока вокруг этого проводника – чем сильнее магнитное поле, вокруг проводника с током, тем сильнее происходит разогрев этого проводника!;

Рассмотрим  дифференциальную форму закона Джоуля-Ленца: «Удельная мощность тока равна скалярному произведению векторов плотности тока и напряженности электрического поля:

24-09-2015 11-15-00

где:

E — напряжённость электрического поля;

j — ток;

σ — удельная проводимость;

ρ — удельное сопротивление среды;

из которого очевидно, что Физики Джеймс Прескотт Джоуль и Эмилий Христианович Ленц ключевыми факторами в этом процессе, считали ток 24-09-2015 11-15-13 и напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-15-23! Согласно же экспериментам, описанным в прошлой статье, и сделанным, по их результатам, Выводу 1 и Выводу 2, теперь, можно с уверенностью сказать, что роль тока 24-09-2015 11-15-13 в тепловой работе проводника с током «Несколько преувеличена»!

Попробуем обнаружить ещё какие-нибудь странности в физических процессах, связанных с Электродинамикой и Магнетизмом. Рассмотрим простой постоянный магнит. Андре Мари Ампер утверждал (и это до сих пор является общепринятым утверждением в Физике!), что в любом постоянном магните существуют микро-токи, которые образуют магнитные микрополя, складывающиеся в общее магнитное поле самого постоянного магнита. Обозначим утверждение Ампера – «Утв. №1». Но, наряду с «Утв. №1», существует так же и другое утверждение Джеймса Прескотта Джоуля и Эмилия Христиановича Ленца, что любой 24-09-2015 11-15-13 обязательно образует тепловое излучение (обозначим данное утверждение «Утв. №2»), и не важно, что это, микро-ток в постоянном магните или макро-ток в кабеле бытовой электросети, так как каждый микро-ток (опираясь на «Утв. №2») всё равно превращается в микро-источник теплового излучения, а складываясь вместе, эти отдельные микро-источники тепла, неизбежно создадут общее тепловое излучение. Согласно «Утв. №2» постоянный магнит должен нагреваться до неимоверных температур! Но, к счастью, этого не происходит. Та же ситуация складывается и с ферритовыми сердечниками, но там она ещё сложнее, так как ферритовые сердечники вообще не токопроводны, и если допустить абсурдную мысль, что в постоянном магните из токопроводящего материала, могут, каким то неведомым образом, образовываться какие то  макро-токи (которые, опять же, должны вызывать нагрев!), то в ферритах остаётся место только для Амперовсих микро-токов (то есть «Утв. №1», как оказалось, более справедливо именно к таким материалам, как ферриты, которые, при жизни Ампера ещё не производились!). Какие следующие очевидные выводы напрашиваются сами собой из рассмотренных Физических объектов «Постоянный магнит» и «Ферритовый сердечник»:

3 – Ни какие Амперовские микро-токи, ни в постоянных магнитах, ни в ферритовых сердечниках, конечно же, не протекают!;

4 – Магнитное поле в постоянном магните и в ферритовом сердечнике образовано НЕ ДИНАМИЧЕСКИМ физическим процессом (Амперовскими микро-токами), НО ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ ОСОБОГО СТАТИЧЕСКОГО физического процесса!;

И вот тут мы столкнулись с серьёзным вопросом — Если всё говорит в пользу того, что магнитное поле, и в постоянном магните, и в ферритовом сердечнике на самом деле генерируется не динамическим физическим процессом, а статическим физическим процессом, то что это за такой статический процесс, который является источником магнитного поля в постоянных магнитах и в ферритовых сердечниках?!

Давайте, далее, рассмотрим закрытый колебательный контур, ну, хотя бы, параллельный, который имеет вид условно разомкнутой цепи[1]. Как известно, в колебательном контуре, в резонансе, в фазе тока, может протекать 24-09-2015 11-15-13 немыслимых величин! Но как такое возможно, ведь, согласно «Утв. №2»,   – это неминуемо разогрев (ситуация до боли похожа на ситуацию с постоянным магнитом и ферритовым сердечником, не правда ли?) проводников колебательного контура! Но греются не все проводники. Вот, например, проводник индуктивности (а равно и сама индуктивность) не греется… Попытки трансформировать данный 24-09-2015 11-15-13, на вторичные контуры, через магнитную связь с индуктивностью колебательного контура, приводят к мгновенному обрушению резонанса в колебательном контуре, и, конечно же, на вторичных контурах, ни о каких токах, идентичных резонансным 24-09-2015 11-15-13 в колебательном контуре, не идёт и речи! Связано это, в первую очередь, с тем, что сам факт наличия в индуктивности колебательного контура резонансного 24-09-2015 11-15-13 в том виде, в котором все привыкли видеть ток, находятся под БОЛЬШИМ вопросом, потому, что эти резонансные 24-09-2015 11-15-13 существуют в индуктивности колебательного контура в очень необычном виде – практически совсем, без магнитного потока! А какая трансформация, посредством магнитной связи, может быть, когда, простите, магнитного поля то, совсем, практически, и нет! Что же такое творится в закрытом параллельном колебательном контуре в резонансе? Нагрев и магнитный поток проводника индуктивности абсолютно неадекватны нагреву остальных проводников колебательного контура и общепринятой величине 24-09-2015 11-15-13! Но давайте не будем отчаиваться и вернёмся к дифференциальной форме закона Джоуля-Ленца, и мы увидим, что ключевой компонент этого закона – это не только 24-09-2015 11-15-13, но и напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-15-23! Так может быть дело в этом? Ведь когда, в колебательном контуре, в резонансе, в фазе тока 24-09-2015 11-15-13max, а напряжение →0, то и 24-09-2015 11-15-23→0, а значит, и нагрева не должно быть? Кажется, вот оно спасение – Учтём cosφ, и ситуация прояснится! Да вот не тут-то было! Ситуация прояснится ровно так же, как залатался Тришкин кафтан – один сложный вопрос-дыра залатался, но вместо него возникли ещё более сложные вопросы-дырищи – Куда пропадает 24-09-2015 11-15-23 колебательного контура, если она проходит через индуктивность? Как же происходит массовое упорядоченное движение зарядов (огромный 24-09-2015 11-15-13) от атома к атому, когда в «фазе тока», в резонансе, 24-09-2015 11-15-23→0? Есть ли, тогда вообще, 24-09-2015 11-15-13 в «фазе тока»? Некоторые читатели ответят – Нет, такое количество зарядов не может перемещаться при 24-09-2015 11-15-23→0! И они будут по-своему правы. Но ведь все проводники (кроме проводника самой индуктивности) колебательного контура греются, а ёмкость перезаряжается! – скажут другие читатели, и они, тоже, по-своему, будут правы… Чтобы прояснить ситуацию, надо, прекрасно и на элементарном уровне, понимать физическую суть индуктивности! Так как физическая природа индуктивности уникальна и невероятно сложна, то я посвящу ей отдельную следующую статью, где мы подробно, как говорится, в деталях, рассмотрим её физическую природу. Пока же, лишь, скажу, что в индуктивности, происходит генерация встречно направленных противодействующих 24-09-2015 11-15-23. В отсутствии постоянной (условно неограниченной) разности потенциала (постоянной напряжённости электрического поля), разность потенциала колебательного контура ограничена ёмкостью конденсатора, и потому, в колебательном контуре отсутствует поддержка постоянной разности потенциала – большая (но не вся!!!) часть 24-09-2015 11-15-23, колебательного контура переходит в скомпенсированное состояние, и не поддаётся измерению и обнаружению! При этом, не скомпенсированные части напряжённостей электрического (24-09-2015 11-15-23) и магнитного полей (24-09-2015 11-26-46) в индуктивности колебательного контура →0 – то есть, в точности, как под копирку, воссоздаётся эффект отсутствия нагрева, описанный в прошлой статье! Когда же индуктивность работает с источником питания, относительно неограниченной ёмкости, то в скомпенсированное состояние переходит лишь часть 24-09-2015 11-15-23 и 24-09-2015 11-26-46 индуктивности – не скомпенсированная часть напряжённостей электрического(24-09-2015 11-15-23) и магнитного полей(24-09-2015 11-26-46), соответственно, принимает значение 24-09-2015 11-15-23˃˃0 и 24-09-2015 11-26-46˃˃0! Теперь открытый колебательный контур Генриха Рудольфа Герца – представляет собой параллельный колебательный резонансный контур с развёрнутым конденсатором, обкладки которого являются излучающими частями радиоантенны, и обкладки которого (ВНИМАНИЕ!!!) не имеют диэлектрика-накопителя зарядов! Так же можно рассмотреть воздушный резонансный трансформатор Николы Тесла, который, в сущности, является не чем иным, как половиной открытого колебательного резонансного контура Генриха Рудольфа Герца. Открытый колебательный контур (и особенно в вакууме!) представляет собой полностью разомкнутую цепь[2]! Рассмотрим процесс генерирования электромагнитной волны в четвертьволновой радиоантенне данного открытого колебательного контура, ну хотя бы, для длины волны λ=1 (Гц) или 300000 (км) в геометрическом выражении. Для данной частоты наша антенна должна иметь длину излучающей части 75000 (км), и не важно, хоть в свёрнутом виде с коэффициентом укорочения, хоть в развёрнутом виде! При этом за 0.25 (с) (полный период волны частоты в 1 [Гц] равен 1 [с]) в данной антенне электрический потенциал на её начале и на её конце изменяется от 0 до max (или min зависит от начального направления амплитуды) – то есть точка max амплитуды электрического потенциала (или 0, или min амплитуды электрического потенциала – не имеет значения) пробегает расстояние в 75000 (км) за 0,25 (с)!!! Если рассматривать данный процесс, как обычный ток в проводнике, то точка максимума электрического потенциала образовывается упорядоченным движением в антенне группы зарядов, и заряды эти движутся в проводнике с около световой скоростью!!! Но тут мы сталкиваемся с противоречием – скорость зарядов (и это на самом деле соответствует реальности!) в упорядоченном потоке в проводнике, практически, постоянна, и, практически, не зависит, ни от тока, ни от напряжения, и это, какие-то считанные миллиметры в секунду(!), но ни как не 75000 (км/сек)! А согласно реальному процессу, но уже в излучающей части радиоантенны, точка изменения потенциала движется, именно, с около световой скоростью! Да при этом, излучающая часть радиоантенны, ещё и генерирует магнитное поле, да ещё и при отсутствии теплового излучения (в противном случае, существование всей радиотехники было бы под вопросом!)! Единственное возможное разрешение данных противоречий – это то, что, на самом деле, ни какого упорядоченного движения зарядов в излучающей части радиоантенны, конечно же, нет! Ведь, в самом деле, даже если излучающая часть радиоантенны и генерирует магнитное поле, то это совсем не обязательно должно быть вызвано упорядоченным движением зарядов в излучающей части антенны! Что бы это было, более-менее, понятно, необходимо рассмотреть два любопытных процесса: а – особенность протекания тока в проводнике; б – процесс генерирования ЭДС.

И так, особенность протекания 24-09-2015 11-15-13 в проводнике (См. части а). и а.1) Схемы12) – как известно, у поверхности (а при больших напряжениях, и вовсе по поверхности) проводника протекает больше зарядов, чем внутри проводника! Далее внимательный читатель, поймёт более глубоко и в деталях, с чем это связано, а пока стоит только отметить, что это связано, опять же, с напряжённостью электрического поля, которая внутри проводника больше, а к поверхности меньше, так как поверхность проводника является границей сред, за которой нет, практически, ни какой внешней (для движущихся зарядов) напряжённости электрического поля, и собственная напряжённость электрического поля проводника свободно выходит за пределы границ (над поверхностью) проводника, не встречая сопротивления – отсюда и заряды испытывают, тем меньше напряжения на собственное электрическое поле, чем ближе к поверхности проводника они двигаются[3]. Что же хотелось бы отметить по процессу генерирования ЭДС – возникновение ЭДС может осуществляться двумя основными принципами. Первый принцип – разделённый источник питания (ёмкостный потенциальный) – это когда источник питания имеет две отдельные части – одна с избытком зарядов и другая с дефицитом зарядов, которые не имеют прямой гальванической связи (например, конденсаторы, батареи, аккумуляторы и т.п.). Иными словами цепь с таким источником питания имеет уже заранее накопленную разность потенциала. Вторым принципом является сквозной динамический элемент – это когда источник питания создаёт ЭДС прямо сквозь себя (например, трансформаторы, индуктивные генераторы и другие элементы, в основе своей работы имеющие индуктивность). В такой цепи нет, заранее накопленной, разницы потенциала, а она генерируется во всей цепи, в реальном времени, прямо во время работы (Но, хочу отметить, что способность индуктивности генерировать сквозную напряжённость электрического поля, непосредственно сквозь себя, совсем ещё не гарантирует наличие тока в проводнике индуктивности!).

Эти два принципа имеют очень разную схему инициирования упорядоченного движения зарядов в цепи. В случае «ёмкостного потенциального» всё просто – подключили разделённый источник питания (например, конденсатор) к нагрузке, и в цепи, прямо через нагрузку, с около световой скоростью построилось электрическое поле, что вызвало одновременное упорядоченное движение зарядов, одновременно во всей цепи, и продолжающееся до тех пор, пока в источнике питания не выровняется количество зарядов между частями, которые имели дефицит и избыток зарядов, до подключения нагрузки. А вот со вторым принципом всё намного интереснее – подключили сквозной источник питания к нагрузке, и в цепи, не просто через нагрузку, но уже и прямо через источник питания, с около световой скоростью построилось электрическое поле, и ток течёт уже прямо через источник питания! И если в первом случае цепь имеет условно  разомкнутый характер[4], то во втором случае – это абсолютно замкнутая в кольцо цепь. И заметьте – результат один, а пути получения результата абсолютно разные! Вот мы и подошли к согласованию всех противоречивых свойств, формирующих реальную картину работы в резонансе колебательных контуров открытого и закрытого: 1 – в резонансе, в закрытом ║ колебательном контуре, в «фазе тока», при E→0, течёт огромный ток, сопровождающийся нагревом свободных проводников и отсутствием нагрева проводника индуктивности!; 2 – несмотря на то, что открытый колебательный контур – это разомкнутая цепь, не допускающая протекания в ней тока, тем не менее, в открытом колебательном контуре происходит колебательный процесс, а излучающая часть радиоантенны генерирует магнитное поле, но при отсутствии нагрева!; 3 – скорость прохождения точки максимума амплитуды электрического потенциала по радиоантенне происходит с около световой скоростью! Ключевыми факторами здесь являются источник энергии в виде индуктивности и поведение движущихся зарядов тока в проводнике. Выводы:

5 В закрытом  колебательном контуре, в резонансе, индуктивность генерирует сначала, огромную напряжённость электрического поля, а затем, и огромный ток, что, в итоге инициирует возвратно поступательное колебательное движение огромного количества зарядов (огромного тока), а индуктивность работает в режиме, описанном в прошлой статье!;

6 – В открытом колебательном контуре, в резонансе, индуктивность генерирует только огромную напряжённость электрического поля, что инициирует возвратно поступательное колебание огромной напряжённости электрического поля, а не зарядов!;

7 – Отсутствие перехода огромной напряжённости электрического поля, генерируемой индуктивностью, в упорядоченное движение зарядов от атома к атому в открытом колебательном контуре, обусловлено отсутствием условно замкнутой цепи для свободного упорядоченного перемещения зарядов с одного конца индуктивности на другой  (иными словами, цепь имеет полностью разомкнутый вид, а в разомкнутой цепи не может протекать ток)!;

8 – Наличие перехода напряжённости электрического поля, генерируемой индуктивностью, в упорядоченное движение зарядов от атома к атому в закрытом колебательном контуре, обусловлено наличием условно замкнутой цепи (где роль условного проводника играет ёмкость межобкладочного диэлектрика конденсатора) для  упорядоченного перемещения зарядов с одного конца индуктивности на другой!;

9 – Наличие, генерируемой индуктивностью, огромной напряжённости электрического поля в открытом колебательном контуре, приводит к появлению процесса смещения, относительно друг друга, электронных и протонных частей атомов, без их разъединения, к поверхности или от поверхности разрыва цепи открытого колебательного контура (например, конец излучающей части радиоантенны), как и процесс смещения электронных частей атомов, относительно протонных частей атомов, к поверхности проводника, в котором течёт ток!;

10 – Несмотря на то, что в колебательных контурах, в резонансе, в проводнике индуктивности, большая часть напряжённостей электрического и магнитного полей имеет скомпенсированный вид, а не скомпенсированная часть напряжённостей электрического и магнитного полей →0, индуктивность эта, тем не менее, магнитный поток, пусть даже и очень слабый, генерирует!;

11 – Несмотря на то, что в открытом колебательном контуре, в резонансе, в проводнике индуктивности, отсутствует упорядоченное движение зарядов от атома к атому, индуктивность эта, тем не менее, магнитный поток, пусть даже и очень слабый, генерирует!;

Подведя итог анализа колебательных контуров (открытого и закрытого), можно констатировать, что получены ответы на все основные вопросы, возникшие при рассмотрении данных процессов, и лишь один вопрос остался без ответа – Как же в открытом колебательном контуре, в резонансе, работает индуктивность и как в радиоантенне создаётся магнитный поток, если в ней не течёт ток?! Вот мы и вышли на тот же самый вопрос о постоянных магнитах и ферритовых сердечниках — Если всё говорит в пользу того, что магнитное поле, и в постоянном магните, и в ферритовом сердечнике, на самом деле генерируется не динамическим физическим процессом, а статическим физическим процессом, то что это за такой физический статический процесс, который является источником магнитного поля, и в постоянных магнитах, и в ферритовых сердечниках, а теперь ещё, и в открытом колебательном контуре?! При этом, ещё, остался и старый вопрос, ответ на который, окончательно дополнит общую физическую картину мира магнитного поля – Почему в одном случае ток течёт с выделением тепла, а в другом – без выделения тепла?! – и мы обязательно подробно рассмотрим его, но после того как будет сформулирована основная Физическая модель самого магнитного поля! Но, перед этим, давайте подведём очередной итог и сделаем ещё несколько выводов на основе прошлой статьи и всего, выше приведённого, логического анализа:

12 – Если ток может протекать в веществе без образования магнитного поля, то и магнитное поле может существовать без упорядоченного движения зарядов (электрического тока) в веществе!!!;

13 – Магнитное поле образованно линейно упорядоченной напряжённостью электрического поля, а значит  магнитное поле – ЭТО ОСОБАЯ ФОРМА ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ!;

14 – Линейно упорядоченная напряжённость электрического поля может существовать без упорядоченного движения зарядов (тока)!;

А теперь перейдём уже непосредственно к самой природе магнитного поля – Что это за удивительная физическая модель такая?! Поскольку ток может протекать по проводнику, как без образования, так и с образованием магнитного поля вокруг этого проводника, то у нас остаётся только один стабильный фактор, который присутствует при течении тока, и без магнитного поля, и с магнитным полем – это напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-15-23 (При этом надо понимать, что напряжённость электрического поля внутри вещества, согласно свойству проводников, может существовать и без выраженной разности потенциала проводник неспособен накапливать заряд так, как это способен делать диэлектрик, а способен лишь передавать заряды в виде непрерывной цепочки зарядов! Отсюда присутствие напряжённости электрического поля в веществе, это далеко ещё не всегда означает наличие в нём, тока)! Именно напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-15-23 поможет нам сформулировать основную физическую статическую модель процесса существования магнитного поля при отсутствии тока, но, так же, в этом нам дополнительно помогут ещё четыре «Необходимо»:

1 – Необходимо уяснить для себя, что ключевым фактором образования магнитного поля является напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-15-23!;

2 – Необходимо рассмотреть процесс протекания тока на уровне масштаба атомов!;

3 – Необходимо уяснить для себя, что если какие либо силы (и не важно, электрические, магнитные, механические, гравитационные или какие либо ещё…) компенсируют друг друга, то они могут ни чем себя не проявлять, и может быть невозможным их, ни померить, ни зарегистрировать, ни, вообще, хоть как то обнаружить, и казалось бы, что их просто не существует, но надо понимать, что это субъективное впечатление – то есть, если силы скомпенсированы, то они часто не заметны для приборов, и, тем более для Ваших органов чувств, но при этом они существуют!;

4 – Необходимо отказаться (хотя бы на время прочтения статьи) от динамической модели атома и принять модель атома со стационарным неподвижным электроном, причём, когда электрон является не точечной частицей, вращающейся вокруг ядра, но когда электрон является однородной, нединамической оболочкой вокруг ядра, которая имеет однородный потенциал, а так же, когда в любых, равноудалённых от ядра, точках электронной оболочки потенциал одинаков, при отсутствии внешней напряжённости электрического поля 24-09-2015 11-15-23!;

Именно напряжённость электрического поля является основополагающим фактором для образования магнитного поля, и здесь важно не зациклиться на глобальном отношении к этому фактору, а взглянуть на этот фактор в масштабе атомов. Если рассмотреть атом как электрическую систему, то он предстанет перед нами как электрическая система, состоящая в основном из двух частей – части положительного и  части отрицательного потенциала. При этом, атом является электрически нейтральным объектом, так как заряд электронной части «e» равен заряду позитронной части «p+». Поэтому, если вспомнить про скомпенсированные силы, мы электрически его ни когда не сможем обнаружить – внешне он нейтрален, но, несмотря на это, внутри самого атома присутствуют колоссальные электрические силы, которые ни чем себя не проявляют и которые невозможно измерить, по, всё той же, причине – электрические силы внутри атома компенсируют друг друга и внешне, кажется, что их просто не существует. Рассмотрим электрически идеальный атом (далее по тексту – ЭИА. См. Схема.1 «Схема электрической векторной скомпенсированной и однородной напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 Электрически Идеального Атома – внешний вектор напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09  отсутствует»), который состоит только из одной электронной части «e» (электрона) и одной протонной части «p+» (протона), в отсутствии внешней
напряжённости электрического поля .

24-09-2015 11-32-17

Схема 1 —  «Схема электрической векторной скомпенсированной и однородной напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 Электрически Идеального Атома – внешний вектор напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 отсутствует»

 

Поместим ЭИА в пространство с векторной напряжённостью внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 (Догадались к чему всё это? Да, это атом в проводнике, находящимся под действием разности потенциала.) (См. Схема. 2«Схема электрической векторной  раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 Электрически Идеального Атома – присутствуют внешние векторы напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09»)

 24-09-2015 11-33-42

Схема 2 — «Схема электрической векторной  раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 Электрически Идеального Атома – присутствуют внешние векторы напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09»).

Что же произошло с нашим ЭИА? Ответ станет очевиден после сложения и вычитания проекций векторов напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 и проекций векторов внутренней напряжённости электрического поля 24-09-2015 11-30-02 ЭИА. После нехитрых вычислений, станет очевидным то, что напряжённость[5] внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 внутри ЭИА, между электронной частью «e» и позитронной частью «p+», приобретёт неоднородный вид (См. Схема 3 «Распределение электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего 24-09-2015 11-30-02 электрического поля Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, на две области» и Схема 4 «3D-модель электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего   электрического поля 24-09-2015 11-30-02 Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля24-09-2015 11-30-09, в разрезе»)!

24-09-2015 11-36-15

Схема  3 — «Распределение электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего 24-09-2015 11-30-02 электрического поля Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, на две области»

24-09-2015 11-36-39

Схема 4 —  «3D-модель электрической векторной раскомпенсированной и неоднородной напряжённости внутреннего 24-09-2015 11-30-02 электрического поля Электрически Идеального Атома, под влиянием напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, в разрезе»

При этом, возникновение неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02, под действием напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 будет сопровождаться деформацией и смещением электронной части «e» относительно позитронной части «p+»! Почему очевидно, что напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 внутри ЭИА, вдоль векторов напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, между электронной частью «e» и позитронной частью «p+», приобрела неоднородный вид? Возьмём две диаметрально противоположные равноудалённые от центра x ядра ЭИА точки так, что бы, соединяющая их прямая проходила через центр x ядра ЭИА и давала нам на векторы внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 проекцию ≠0 (См. Схема.3). Пусть это будут точки e и o. Проведём прямую h через центр x ядра ЭИА и выбранные точки e и o. Прямая h пересекает электронную часть «e» ЭИА в точках s и t, образуя отрезки sx и xt. Очевидно, что sx˂xt – то есть по прямой h ЭИА имеет разное расстояние от центра x ядра ЭИА до краёв электронной части «e», а значит и электрические силы между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» по прямой h имеют разную величину – в любых двух пространственных точках, диаметрально противоположных, относительно центра ядра ЭИА, и равноудалённых, от центра ядра ЭИА, напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 ЭИА будет разной!

Вот, собственно, мы и подошли к природе магнитного поля – в любой плоскости, параллельной векторам напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, мы всегда будем иметь две области – «А» и «В» (См. Схему.3). Знакомьтесь, пожалуйста, уважаемые читатели – области «А» и «В» самые, что ни на есть, настоящие полюса магнитного поля – «Северный N» и «Южный S»! Под действием напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, область «А» нашего ЭИА всегда будет иметь пространство низкой напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02, а область «В» нашего ЭИА всегда будет иметь пространство высокой напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02, но самое интересное то, что, не смотря на полностью электрическую природу сил в областях «А» и «В», невозможно влиять на эти области напряжённостью внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, по отдельности – отдельно на область «А» и отдельно на область «В»! Напряжённость внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 всегда будет влиять одновременно и на область «А» и на область «В».  Что нам даёт данная Физическая модель в плане понимания других Физических процессов Электродинамики и Магнетизма? Да «сущие пустяки» — данная Физическая модель прояснила и помогла понять:

1 – Противодействие и содействие двух магнитных полей от разных источников магнитного поля!;

2 – Физическую природу магнитного поля постоянного магнита!;

3 – Физическую суть ферромагнетизма-парамагнетизма и диамагнетизма!;

4 – Физическую суть сопротивления и проводимости вещества, а так же конечность скорости перемещения заряда в проводнике!;

5 – Суть Физического процесса образования электромагнитной волны (далее по тексту — ЭМВ)!;

6 – Физическую суть теплового излучения проводника с током!;

7 – Суть Физического процесса образования в ЭМВ плоскостей поляризации!;

Вот лишь малая толика той немалой части Физических процессов, которые до сих пор не имели внятного объяснения своей Физической природы на элементарном уровне! Но давайте по порядку. Итак, как в рамках новой Физической модели происходит взаимодействие двух магнитных полей от разных источников магнитного поля – проводников с током? Да, собственно, всё до ужаса просто! Как Вы уже поняли из новой Физической модели Магнитного поля, основным несущим стержнем магнитного поля является напряжённость внешнего[6] электрического поля 24-09-2015 11-30-09, и вот в этом и заключён весь ответ – источники магнитного поля отталкиваются, когда направление напряжённости внешних электрических полей 24-09-2015 11-39-32 и 24-09-2015 11-39-37 направлены навстречу друг другу (См. Схему 5 «Схема взаимодействия двух противодействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»). В этом случае напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-39-32  в Проводнике 1, начинает противодействовать напряжённость внешнего электрического поля 24-09-2015 11-44-12, которая, по сути, является продолжением напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-39-37 в Проводнике 2 . При этом, естественно, при сближении этих проводников друг с другом, происходит компенсация большей части напряжённостей внешних электрических полей и напряжённостей внутренних электрических полей атомов обоих проводников, и вдоль векторов напряжённости внешних электрических полей, напряжённости внутренних электрических полей атомов обоих проводников начинают стремиться обратно от неоднородного к однородному состоянию, с одновременным, соответственно, ослаблением магнитного поля обоих проводников – теперь электронные части «e» атомов обоих проводников деформированы, относительно центров ядер своих атомов, в обе стороны (именно это и произошло с проводниками в экспериментах, описанных в предыдущей статье!)!

24-09-2015 11-46-18

Схема 5 — «Схема взаимодействия двух противодействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»

Несмотря на то, что напряжённости внешних электрических полей обоих проводников не могут скомпенсироваться полностью (для этого оба проводника должны полностью совместиться в пространстве, что в реальности не возможно!), и будут сохраняться на очень небольшом уровне, но, тем не менее, благодаря двухсторонней деформации электронной части «e» атомов обоих проводников, связь электрона с атомом будет находиться, так же, на очень небольшом уровне (по сути – это есть физическая суть омического сопротивления, которая более подробно будет описана ниже…) – электрическое сопротивление будет очень и очень небольшим – достаточным, что бы даже при очень низкой напряжённости внешнего электрического поля обеспечить стабильный упорядоченный поток зарядов – прошу любить и жаловать – так выглядит Физический принцип сверхпроводимости. Несмотря на то, что в данной ситуации магнитное поле почти не наблюдается, тем не менее, оно вполне благополучно осталось существовать вокруг проводников, но теперь оно имеет скомпенсированный вид, благодаря чему его невозможно стало наблюдать и обнаружить по прямым признакам, обнаружить его можно только по косвенным признакам – например, одним из таких признаков является потеря насыщаемости сердечников в зоне действия данного скомпенсированного («невидимого») магнитного поля – они попросту превращаются в бесполезную «деревяшку», не способную проводить и усиливать магнитный поток! Хочется добавить, что именно в состоянии, показанном на Схеме 5, находятся атомы кристаллической решётки в районе полюсов (точек входа и выхода силовых магнитных линий) не только постоянного магнита, но и ядра нашей Земли, и именно из-за этого состояния, магнитное поле у полюсов такое слабое…

Когда направление напряжённости внешних электрических полей 24-09-2015 11-39-32 и 24-09-2015 11-39-37 направлены в одну сторону, источники магнитного поля притягиваются друг к другу (См. Схему 6 «Схема взаимодействия двух содействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»).

24-09-2015 11-48-21

Схема 6 — «Схема взаимодействия двух содействующих магнитных полей разных источников — Проводника 1 и Проводника 2»

В этом случае напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-39-32  в Проводнике 1, начинает помогать и содействовать напряжённость внешнего электрического поля 24-09-2015 11-49-41, которая, по сути, является продолжением напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-39-37 в Проводнике 2 . При этом, естественно, при сближении этих проводников друг с другом, происходит дальнейшая раскомпенсация напряжённостей внешних электрических полей и напряжённостей внутренних электрических полей атомов обоих проводников, и вдоль векторов напряжённости внешних электрических полей, напряжённости внешних электрических полей и напряжённости внутренних электрических полей атомов обоих проводников начинают становиться ещё более неоднородными, с одновременным, соответственно, усилением общего магнитного поля обоих проводников – теперь электронные части «e» атомов обоих проводников деформированы ещё больше, относительно центров ядер своих атомов, в одну сторону – связь электронных частей «e» с позитронными частями «p+» в атомах усилилась – омическое сопротивление также увеличилось!

Далее – магнитное поле постоянного магнита. Новая Физическая модель дополняется возможностью фиксации, в материале постоянного магнита, смещённой электронной части «e» атома с соседним атомом, а смещённой электронной части «e» соседнего атома, со следующим соседним атомом, и так деле, по замкнутому кольцу. В итоге получается замкнутая цепочка смещённых электронных частей «e» соседних атомов, и, соответственно, с замкнутой по цепочке напряжённостью внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, которое не имеет, ни начала, ни конца (См. Схема 7 «Схема построения замкнутой цепочки смещённых электронных частей  «e» атомов и сцепления этих электронных частей «e» с соседними атомами, с образованием замкнутой напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09»).

24-09-2015 11-55-09

Схема 7 «Схема построения замкнутой цепочки смещённых электронных частей  «e» атомов и сцепления этих электронных частей «e» с соседними атомами, с образованием замкнутой напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09»

И если с Физикой магнитного поля постоянного магнита всё стало понятно, то остаётся вопрос – Как же фиксируется такая замкнутая цепочка сцепленных  смещённых электронных частей «e» атомов с соседними атомами? Здесь ни чего нового я Вам не сообщу, всё по классике – механическим упорядочиванием кристаллической структуры. Кристаллическая решётка перестраивается таким образом, что происходит однонаправленная упорядоченная деформация части атомов, а именно деформация электронных частей «e» атомов. Конечно, произвести такое перестроение очень не просто – необходимо приложить очень не малую энергию, но это уже вопрос технологии. При поломке постоянного магнита замыкание напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09(в кристаллической решётке материала постоянного магнита) перестраивается в новый замкнутый контур (напряжённость внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 не может направляться сама против себя – в противоположную сторону!), что, к сожалению, происходит с прокладыванием недостающей части контура 24-09-2015 11-30-09 в неупорядоченной части кристаллической решётки материала постоянного магнита, в результате чего, происходит существенное ослабление магнитного поля (ввиду плохой пропускной способности неупорядоченной части кристаллической решётки материала постоянного магнита, для пропускания 24-09-2015 11-30-09). Осталось добавить, что, несмотря на полностью электрическую Физическую природу магнитного поля, самым важным условием сохранения магнитного поля в постоянном магните является обеспечение механической целостности кристаллической структуры материала постоянного магнита. Хочется, напоследок данной темы, привести ещё два сверх-аргумента против гипотезы токового происхождения магнитного поля в постоянном магните. Первым важным сверх-аргументом против гипотезы токового происхождения магнитного поля в постоянном магните является такое удивительное явление в технологии обработки металла давлением (ОМД), как «Нагартовка» — приобретение металлом после ОМД намагниченности. Ну какое, простите, там может быть токовое происхождение магнитного поля – какие в прокатных валках, в матрицах прессов или в фильерах могут быть ток или магнитное поле – нет там ни тока ни магнитного поля(!), и ни когда и в помине не было(!), а металл намагничивается! А всё, оказывается, очень просто – при ОМД металл получает однонаправленную упорядоченную деформацию атомов, схожую с доменным упорядочиванием при намагничивании, и в результате рождается магнитное поле, исключительно, механического происхождения, но не электрического или магнитного происхождения. Ну а второй сверх-аргумент – это движение заряда в вакууме (например, Электронно Лучевая Трубка), который наглядно показывает прямое взаимодействие электрического поля перемещаемого заряда с магнитным полем отклоняющих обмоток, что НАПРЯМУЮ говорит, либо о МАГНИТНОЙ природе электрического поля перемещаемого в вакууме заряда, либо об ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ природе магнитного поля отклоняющих обмоток, или что бы не отвлекаться терминами «ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ» и «МАГНИТНОЙ», скажем просто – Поле перемещаемого в вакууме заряда и поле отклоняющих обмоток имеют ОДНУ Физическую природу! Это невозможно не заметить!!! Далее мы ещё раз убедимся в том, что магнитное поле и электрическое поле имеют одну Физическую природу на примере Электромагнитной Волны…

Теперь о Физической сути ферромагнетизма-парамагнетизма и диамагнетизма. И здесь тоже всё элементарно, но для начала хочу развеять один миф о диамагнетиках – Среди многих Физиков бытует заблуждение, что при взаимодействии диамагнетика с внешним магнитным полем в нём (диамагнетике) возникает магнитный поток, встречный (то есть — отталкивающий) внешнему магнитному потоку – это, разумеется, не так. Как это доказать? Да очень просто – если бы при взаимодействии диамагнетика с внешним магнитным полем в нём (диамагнетике) возникал магнитный поток встречный (то есть — отталкивающий) внешнему магнитному потоку, то при попытке переменным током в проводнике из парамагнетика или ферромагнетика (например, из Алюминия [Al] или Железа [Fe]), навести ток в, параллельном ему проводнике из диамагнетика (например, из Серебра [Ag], Меди [Cu], Золота [Au]), в диамагнетике наводился бы ток, который имел бы направление, обратное направлению тока в парамагнетике (осциллограмма показала бы, что токи в проводниках текут в противофазе со сдвигом cosφ в 180º!!!)! Но, как я не старался, не поверите(!!!), ну ни как не смог добиться, что бы проводник парамагнетика, в параллельном ему проводнике из диамагнетика, наводил бы индуцированный ток, направленный против направления индуцирующего тока! То-то была бы потеха, если бы в параллельных проводниках один проводник генерировал бы ток обратного направления в другом проводнике, но, к огромному счастью, этого не происходит. Итак, диамагнетизм – в рамках описанной Физической природы магнетизма объясняется элементарно, но сначала сформулируем основной признак диамагнетизма – это отталкивание от подводимого внешнего магнитного поля, но простите(!), это ещё не есть признак того, что в момент отталкивания в материале диамагнетика рождается магнитный поток противоположный подводимому внешнему магнитному потоку! А вот что же там происходит, мы сейчас увидим. Прежде всего, необходимо, хотя бы примерно, разделить диамагнетики на две группы – проводники и диэлектрики. Разница между ними заключена в наличии или отсутствии способности под действием изменяющегося внешнего магнитного поля образовывать упорядоченный поток зарядов (тока) от атома к атому, сонаправлено векторам однонаправленной упорядоченной напряжённости подводимого внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09. Соответственно, диамагнетики-диэлектрики не образуют ток, а диамагнетики-проводники образуют ток. Объединяет же их основной признак – отталкивание от внешнего магнитного поля. Для начала рассмотрим диамагнетик-диэлектрик и его единственное свойство – отталкивание от внешнего магнитного поля. Вся собака, здесь, зарыта в способности электронной части «e» атома, под действием внешней напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, деформироваться и приобретать неоднородность напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» атома диамагнетика. Сопротивление атома вещества данному процессу и есть проявление диамагнетизма. При этом электронная часть «e» атома диамагнетика, под действием 24-09-2015 11-30-09, всё же деформируется и приобретает неоднородность напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» атома диамагнетика. Любопытно здесь то, что данный процесс имеет реактивное влияние на вещество-источник магнитного поля. Как это проявляется? Электронная часть «e» атома диамагнетика, деформируясь не просто сопротивляется своей деформации, но и, одновременно, способствует ослаблению и смещению (См. Схема 5) деформации атома вещества-источника магнитного поля, и некоторому снижению неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома вещества-источника магнитного поля, что мы, в итоге, и видим в проявлении, либо зависания диамагнетика над источником магнитного поля, либо (в случае принудительного силового сближения диамагнетика с источником магнитного поля) ослаблении, в веществе-источнике, магнитного поля. Именно последний вариант можно наблюдать, если проводник, например, покрыть сплавом «Розе» или «Вуда» на основе «Висмута [Bi]» – сильного диамагнетика. Магнитное поле такого проводника будет всегда неадекватно (в меньшую сторону) величине проходящего по нему тока – то есть магнитное поле будет беспрецедентно меньшим, чем должно было бы быть при данном токе! Теперь диамагнетик-проводник – влияние его на атом источника магнитного поля абсолютно такое же, как и у диамагнетика-диэлектрика, но при этом, ещё, и в общую картину взаимодействия диамагнетика и источника магнитного поля, вмешивается фактор малого сопротивления (хорошей электрической проводимости) диамагнетика-проводника. Как это отражается на взаимодействии диамагнетика-проводника и источника магнитного поля? Процесс этот вообще уникален! Дело в том, что под воздействием внешнего магнитного поля 24-09-2015 11-30-09, в диамагнетике-проводнике, конечно же, как и в диамагнетике-диэлектрике, так же происходит деформация электронной части «e» атома, но с одним «небольшим» отличием – электронная часть «e» атома диамагнетика-проводника, как правило, состоит не из малого массива электронов-оболочек (как у диамагнетика-диэлектрика), а из большого массива электронов-оболочек, окружающих одна другую (как Русская матрёшка!). Как можно уже догадаться из всего выше написанного, при взаимодействии атома-источника магнитного поля с атомом диамагнетика-проводника, деформации будут подвергнуты все электроны-оболочки атома диамагнетика-проводника. Но почему, одновременно с деформацией атома диамагнетика-проводника, так же, происходит и упорядоченное перемещение самих электронов-оболочек от атома к атому, да притом, ещё, и только в момент приближения или отдаления источника магнитного поля (то есть, только при изменении напряжённости магнитного поля)? Всё очень просто – силы атома-источника магнитного поля, не могут деформировать сразу всю электронную часть «e» атома диамагнетика-проводника в виде массива электронов-оболочек, образовав одновременно во всей электронной части «e» атома диамагнетика-проводника неоднородную напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02. Вследствие этого, деформирующие силы атома-источника магнитного поля, которые должны были бы распределиться по всему атому диамагнетика-проводника (а это, и все электроны-оболочки, и вся протонная часть), в начальный момент сближения источника магнитного поля и диамагнетика-проводника, успевают сосредоточиться только на крайнем электроне-оболочке атома диамагнетика-проводника. Не трудно, наверное, догадаться, что будет дальше? Конечно — деформирующие силы атома-источника магнитного поля просто сорвут внешний электрон-оболочку с атома диамагнетика-проводника! А пока, сорванный с атома диамагнетика-проводника, электрон-оболочка будет переходить на соседний атом, электронная часть «e» атома диамагнетика-проводника, в виде массива оставшихся электронов-оболочек, благополучно перестроится и деформируется под неоднородность электронной части «e» атома-источника магнитного поля. Если далее остановить сближение источника магнитного поля и диамагнетика-проводника, то процессы, и деформации электронной части «e» атома-источника магнитного поля, и деформации электронной части «e» атома диамагнетика-проводника, и упорядоченного перемещения электронов-оболочек диамагнетика-проводника от атома к атому, прекратятся. Вот как всё просто – и никаких чудес… По сравнению с диамагнетиками, атомы ферромагнетиков и парамагнетиков обладают меньшей (у парамагнетиков) и →0 (у ферромагнетиков), сопротивляемостью упорядоченной однонаправленной деформации электронных частей «e» своих атомов, под действием внешней однонаправленной упорядоченной напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 атомов-источников магнитного поля – то есть атомы парамагнетиков и ферромагнетиков могут умеренно легко (у парамагнетиков) или очень легко (у ферромагнетиков) деформироваться и приобретать неоднородность напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» своих атомов. В заключение данной темы хочется написать ещё об одной важной особенности процесса взаимодействия диамагнетика с атомом-источником магнитного поля – при взаимодействии атома диамагнетика с атомом-источником магнитного поля величина деформации электронной части «e» воздействуемого атома-диамагнетика, соответствует не общей величине деформации электронной части «e» воздействующего атома-источника магнитного поля, а реактивной величине смещения-изменения деформированной электронной части «e» атома-источника магнитного поля.

Электрические сопротивление и проводимость – это явления производные, всё той же, Физической модели электрической природы магнитного поля. Современная Физика поясняет, что причина электрического сопротивления заключается в том, что электроны при своем движении испытывают соударения с ионами (атомами+) кристаллической решётки металла проводника, но не раскрывает элементарную суть данного явления. Давайте более глубоко рассмотрим эти самые «соударения с ионами (атомами+)  кристаллической решётки металла проводника». Как уже было написано выше появление в веществе упорядоченной однонаправленной напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 вызовет деформацию электронной части «e» атома вещества и возникновение неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» атома (См. Схема 3), и в области «В» атома всегда будет иметь пространство высокой напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+». Ну что ж, Уважаемые Читатели, знакомьтесь  — высокая напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 в пространстве между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» атома, в области «В» (См. Схема 3) и есть то самое электрическое сопротивление, которое препятствует перемещению заряда по проводнику, и которое прямо зависит от 24-09-2015 11-30-09! Иными словами, электрическое сопротивление – это сила связи электрона-оболочки с атомом. Естественно, что при возрастании напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09, напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 (в пространстве между электронной частью «e» и позитронной частью «p+») атома, в области «В»  (См. Схема 3) тоже возрастает, а потому, пока в области «В» (См. Схема 3) напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома будет высокой, то будет и высоким электрическое сопротивление проводника. Вопрос – Как снизить это электрическое сопротивление? Ответ – Путём снижения напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома в области «В» (См. Схема 3), например, по схеме встречного магнитного потока (См. Схема 5), обеспечив в данном виде режим самой обыкновенной сверхпроводимости, что было замечательно и наглядно продемонстрировано в экспериментах, описанных в прошлой статье! А что же с конечностью скорости перемещения заряда в веществе? А, вот потому она и конечна, и примерно постоянна, потому, что существует такое свойство относительного разделения и распределения напряжённости внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 по атомам и перемещаемым зарядам! Что такое свойство относительного разделения и распределения 24-09-2015 11-30-09? Это когда 24-09-2015 11-30-09 делится на две части: 1 Отделяющая часть – которая, преодолевая напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02, а равно, и силы связи электрона-оболочки с атомом, производит отделение электрона-оболочки от атома; 2 Движущая часть – которая, преодолевая напряжённость электрического поля, между отделённым электроном-оболочкой и атомом, производит перемещение электрона-оболочки от атома к атому. Соответственно, Общая напряжённость внешнего электрического поля 24-09-2015 11-30-09 раскладывается на Отделяющую и Движущую части. Вот потому классическими операторами регулирования (током и напряжением) невозможно изменить эту самую скорость. Поясняю на трёх вариантах:

А – «Увеличить ток, не увеличивая напряжения» – если увеличивать ток и не увеличивать напряжения, то общая 24-09-2015 11-30-09 будет и так мала, а её движущая часть просто раствориться и потеряется в большом количестве перемещаемых зарядов при распределении 24-09-2015 11-30-09 по большому количеству перемещаемых зарядов. Результат – несмотря, на снижение напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и снижения силы связи электрона-оболочки с атомом, получится много зарядов и мало электродвижущей силы. Получаем какое то отношение движущей части 24-09-2015 11-30-09 к количеству перемещаемых зарядов, и какую то скорость перемещения зарядов;

Б – «Не увеличивать ток, а снизить напряжение» – да всё то же самое – общая 24-09-2015 11-30-09 будет ещё меньше, а её движущая часть и вовсе станет микроскопической, и так же раствориться и потеряется в перемещаемых зарядах при распределении этой 24-09-2015 11-30-09 по перемещаемым зарядам, как и в варианте «А». Результат – несмотря, на снижение напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и снижения силы связи электрона-оболочки с атомом, получится опять много зарядов и мало электродвижущей силы. Скорость перемещаемых зарядов и отношение движущей части 24-09-2015 11-30-09 к количеству перемещаемых зарядов будут такие же, как в варианте «А»;

В – «Не увеличивать ток, но повысить напряжение» – Всё замечательно, но только высокая общая 24-09-2015 11-30-09 увеличит и напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и увеличит силы связи электрона-оболочки с атомом, ввиду чего, электрон-оболочку будет тяжело оторвать от атома. Результат – несмотря, на увеличение общей 24-09-2015 11-30-09 и небольшое количество перемещаемых зарядов, само перемещение зарядов стало тяжёлым из-за увеличения напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома в области «В» (См. Схема 3), а равно, и увеличения силы связи электрона-оболочки с атомом, и хоть и получится мало зарядов, но большую часть 24-09-2015 11-30-09 будет составлять отделяющая часть, которая будет расходоваться не на увеличение скорости перемещения зарядов, а на преодоление сил связи электронов-оболочек с атомами, сама же движущая часть останется по-прежнему без изменения. Скорость перемещаемых зарядов и отношение движущей части 24-09-2015 11-30-09 к количеству перемещаемых зарядов будут такие же, как в варианте «А».

Физическая суть Электро-Магнитной Волны (ЭМВ). Вообще, ЭМВ очень уникальное Физическое явление! Давайте посмотрим, чем же уникальна ЭМВ в рамках Электродинамики и Магнетизма: 1 – В отличие от волн обыкновенного вещества, полупериоды ЭМВ имеют намагниченность, да ещё и разную магнитную полярность!; 2 – ЭМВ обладает таким уникальным свойством, как поляризованное строение, то есть имеет две плоскости поляризации электрическую и магнитную!; 3 – ЭМВ копирует и сохраняет в пространстве систему напряжённостей электрических полей кристаллической решётки атомов излучающей части радиоантенны (фантомную напряжённость) и с огромной скоростью распределёно распространяет её (систему напряжённостей) в пространстве!; 4 – Излучающее свойство радиоантенны эффективно, только если геометрическая длина излучающей части радиоантенны равна ¼ или ¾ полной длины λ ЭМВ!; – какой интересный набор удивительных качеств! Теперь, если взглянуть на все эти замечательные Физические процессы сквозь призму описанной Физической модели магнитного поля, то Физическая суть, этих удивительных Физических процессов, сразу станет перед нашими глазами как наяву, абсолютно понятной, ясной, чёткой, в виде простой пространственной системы векторных проекций напряжённости электрического поля. Но, давайте по порядку. Намагниченность полупериодов ЭМВ присутствует благодаря, всё, той же деформации атомов кристаллической решётки радиоантенны и приобретение, всё, той же неоднородности напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, что, и в постоянном магните, и намагниченном ферритовом сердечнике, и в проводнике с током и т.п.. Причём, не надо быть семи пядей во лбу, что бы понять, что раз в колебательном контуре присутствует переменная 24-09-2015 11-30-09 (а значит, и переменная разность потенциала), то и полярность магнитного поля, естественно, тоже будет переменной. Вот у нас уже и появилась первая плоскость поляризации первой части ЭМВ – магнитной. Вообще, правильнее, магнитную составляющую ЭМВ, будет называть множеством параллельных друг другу, и вектору напряжённости внешнего электрического поля  24-09-2015 11-30-09,  плоскостей поляризации. Почему так? Да всё очень просто – посмотрим на 3D-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны (См. Схема 8«3D-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны»).

24-09-2015 12-04-46

Схема 8 — «3D-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки  излучающей части радиоантенны»

Какую бы, из показанных на Схеме 8, четырёх плоскостей «Сверху», «Спереди», «Плоскость 1» или «Плоскость 2» мы не взяли, на любой из них мы всегда будем видеть такую же систему проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, как на Схеме 9 (См. Схема 9 «Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Спереди”»), где, для примера, показана система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны спроецированных на плоскость «Спереди» (См. Схему 8).

24-09-2015 12-06-05

Схема 9 — «Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Спереди”(См. Схему 8)»

Теперь найдём вторую плоскость поляризации второй составляющей ЭМВ – электрической. Тут всё ещё проще. Для начала надо вспомнить, что два вектора не влияют друг на друга и не взаимодействуют друг с другом, являясь только перпендикулярными, относительно друг друга в пространстве. Посмотрев на Схему 8 и Схему 9 не надо быть гением, что бы увидеть, что только одно множество плоскостей является перпендикулярным, относительно множества всех плоскостей поляризации магнитной части ЭМВ – вот оно показано на Схеме 10«3D-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки  излучающей части радиоантенны».

24-09-2015 14-31-27

Схема 10 — «3D-модель системы напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки  излучающей части радиоантенны»

Какую бы, из показанных на Схеме 10, пяти плоскостей «Справа», «Плоскость 3», «Плоскость 4», «Плоскость 5» или «Плоскость 6» мы не взяли, на любой из них мы всегда будем видеть такую же систему проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, как на Схеме 11 (См. Схема 11«Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа”»), где, для примера, показа система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны спроецированных на плоскость «Справа» (См. Схему 10).

24-09-2015 12-08-51

Схема 11 — Система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа”» (См. Схему 10)»

Как видно из Схемы11, система проекций напряжённостей электрических полей атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны в плоскости поляризации “Справа” (См. Схему 10) имеет однородную электрическую напряжённость, абсолютно идентичную напряжённости электрического поля точечного единичного заряда – представляю Вам вторую плоскость поляризации второй составляющей ЭМВ – электрической! Зависимость эффективности излучающей способности  радиоантенны от привязки геометрической длины излучающей части радиоантенны к ¼ или ¾ полной длины λ ЭМВ, связана, исключительно(!), с особенностью протекания тока в проводнике и особенностью работы открытого колебательного контура, которые были описаны выше. Повторим их вкратце: 1 – у поверхности проводника (а при больших напряжениях, и вовсе по поверхности проводника) протекает больше зарядов, чем внутри проводника!; 2 – в открытом колебательном контуре происходит колебание огромной напряжённости электрического поля, а не зарядов!; На Схеме 12«Распределение, поведение и преобразование напряжённости электрического поля» показано: а). и а.1) как в разных плоскостях и областях проводника с током, под действием 24-09-2015 12-09-39 и 24-09-2015 12-09-46[7], происходит распределение общей напряжённости электрического поля 24-09-2015 12-09-46[8]. При этом, деформация атомов этого проводника происходит в плоскости ﬩ вектору 24-09-2015 11-30-09, под действием 24-09-2015 12-09-53, а в плоскостивектору 24-09-2015 11-30-09, под действием самой 24-09-2015 11-30-09; б).как, в процесс открытого колебательного контура, будет преобразован процесс [показанный в частях а). и а.1) Схемы 12] деформации атомов в проводнике с током под действием 24-09-2015 11-30-09, путём включения в него индуктивности L (процесс деформации атомов станет упорядоченным однонаправленным), а так же, результат удовлетворения условия соответствия длины излучающей части радиоантенны ¼ длины λ ЭМВ;  в). – результат неудовлетворения условия соответствия длины излучающей части радиоантенны ¼ λ длины ЭМВ при той же длине λ ЭМВ, что и в «в).», когда длина излучающей части радиоантенны равна не ¼, а ½  длины  λ ЭМВ;

24-09-2015 12-11-17

Схема 12 -­ «Распределение, поведение и преобразование напряжённости электрического поля»

Как видно из Схемы 12 «в).», в случае совпадения геометрической длины излучающей части радиоантенны с ½ λ или с полной λ длины ЭМВ, точка max 24-09-2015 11-30-09 в излучающей части радиоантенны окажется далеко от края (конца) излучающей части радиоантенны и атомам, в этой точке, не куда будет вытеснить, под действием 24-09-2015 11-30-09, свои электрические поля вместе со своими электронными частями «e», а, следовательно, электронные части «e» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны не смогут деформироваться, соответственно, электронные части «e» и протонные части «p+» не смогут однонаправлено и упорядоченно сместиться относительно друг друга, а, значит, и не смогут образовать неоднородность напряжённости электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронными частями «e» и протонными частями «p+» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны, в то время как, если геометрическая длина излучающей части радиоантенны будет соответствовать ¼  λ или ¾ λ длины  ЭМВ (вариант «б).»), то точка max напряжённости электрического поля в излучающей части радиоантенны окажется как раз на краю (конце) излучающей части радиоантенны и атомам, в этой точке, будет легко вытеснить, под действием 24-09-2015 11-30-09, свои электрические поля вместе со своими электронными частями «e», во внешнее пространство, прямо за пределы излучающей части антенны, а значит, электронные части «e» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны смогут свободно деформироваться, соответственно, электронные части «e» и протонные части «p+» смогут однонаправлено и упорядоченно сместиться относительно друг друга, и смогут образовать неоднородность напряжённости электрического поля  24-09-2015 11-30-02 между электронными частями «e» и протонными частями «p+» атомов кристаллической решётки излучающей части радиоантенны! Скорость распространения ЭМВ зависит от скорости распространения напряжённости электрического поля в веществе колебательного контура (ну и от среды распространения, конечно же, куда же от неё деться…).

Копирование, сохранение и передача в пространстве системы напряжённостей электрических полей кристаллической решётки атомов излучающей части радиоантенны (фантомной напряжённости) связанно с очень сложными Физическими процессами и свойствами Тёмной материи и Тёмной энергии, единственно, что пока достаточно знать, так это то, что данные удивительные Физические механизмы работают не только в ЭМВ, но и во всех остальных продольных волновых колебательных процессах, таких, как, например звуковая волна и др… Ну и напоследок – тепловая работа проводника с током. Теперь у нас есть всё для полного понимания этого процесса, и для этого нужно обратить внимание на то, что в одном случае именно генерация магнитного поля сопряжена с выделением тепла, а в другом случае та же генерация магнитного поля происходит без выделения тепла. А что это за условие такое загадочное? А вот если внимательно всё проанализировать и хорошенько подумать, то внимательный читатель сможет найти только одно такое условие, которое присутствует в цепи с реальным током, и которого нет в постоянном магните, в ферритовом сердечнике, в открытом колебательном контуре – это реальный переход заряда с одного атома на другой! Именно переход заряда с атома на атом в проводнике, при упорядоченном движении под действием разности потенциала генерирует магнитное поле одновременно с нагревом, и именно при отсутствии выраженной разности потенциала (а, следовательно, и при отсутствии перехода огромного числа зарядов с атома на атом в упорядоченном движении) в постоянном магните, в ферритовом сердечнике, в открытом колебательном контуре магнитное поле генерируется уже без нагрева. Далее – всё сплошная элементарщина и ни каких чудес, сложностей и тумана. Сначала надо осознать, что такое тепло, которое проводник излучает при протекании по нему тока. Для большинства обывателей тепло – это просто то, что греет. На самом же деле, тепло – это не просто то, что греет, а это, в первую очередь, электромагнитное излучение, такое же, как свет, гамма лучи, Wi-Fi, GSM связь, радио-интерфейс радиоуправляемой игрушки и т.д.! А коль тепло проводника с током – это ни что иное, как простое электромагнитное излучение, то форма его передачи – это элементарная Электромагнитная Волна (ЭМВ), которая в данной статье уже описана вдоль и поперёк! Ну и что бы постичь Физику образования проводником с током тепловой ЭМВ, то достаточно мысленно уменьшить размер излучающей части обычной радиоантенны до размера атома проводника, и понять, что общий тепловой поток ЭМВ складывается из микро-потоков ЭМВ излучаемых отдельными микро-радиоантеннами в виде отдельных атомов проводника. При этом, весь микро-колебательный контур представлен системой «перемещающийся электрон-оболочка»+«посещаемый или покидаемый им атом», а генерация ЭМВ обусловлена последовательным переключением электрической связи движущегося электрона-оболочки с атомами, по которым он перемещается – то есть переменное колебание неоднородной напряжённости электрического поля 24-09-2015 11-30-02 происходит когда электрическое поле электрона-оболочки имело связь с одним атомом (одна полярность), а затем при переходе на следующий атом перестроило связь с другим атомом (другая полярность) и получается, что неоднородная напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-30-02 одного отдельно взятого электрона-оболочки, попеременно оказывается то перед ним, то за ним, по ходу его движения. Вот так невероятное количество, перемещающихся с атома на атом электронов-оболочек, работает как гигантский радиоинтерферометр в режиме отправки сигнала в виде длинноволнового ИК-сигнала, и, ввиду того, что все заряды совершают переход с атома на атом практически с идеальной синхронностью и одновременностью, то каждый атом, при этом, излучает с относительной синхронностью с другими атомами, потому интерференционное продольное (║ вектору 24-09-2015 11-30-09, так как ┴ вектору 24-09-2015 11-30-09, естественно, компенсируется) затухание ИК-излучения, практически, отсутствует. Ну и в конце некоторые внимательные читатели зададут каверзный вопрос – Если тепловое излучение проводника с током связанно с переменным колебанием магнитного поля каждой, отдельно взятой связки, «перемещаемый электрон»+«посещаемый или покидаемый им атом», то почему при постоянном токе общее магнитное поле проводника с током носит постоянный, а не переменный характер, откуда же такое противоречие? Да, собственно, нет тут ни какого противоречия, всё просто до безобразия – большинство материалов, используемых в качестве проводников, имеют строение атомов своей кристаллической решётки с многослойной электронной частью «e» (В виде Русской Матрёшки, как я уже писал выше, когда один электрон-оболочка покрывает другой, и так, образуя, много слоёв электронов-оболочек вокруг ядра атома) – так перемещается то, как правило, только один, внешний электрон-оболочка, а остальные электроны-оболочки остальной электронной части «e» атома проводника, остаются деформированными неподвижными и сохраняют неоднородность напряжённости электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между собой и ядром атома кристаллической решётки проводника под действием 24-09-2015 11-30-09 (См. Схема 13«Картина источников переменной составляющей магнитного поля и источников постоянной составляющей магнитного поля»)! Вот таким, будет мой простой ответ – перемещаемые электроны-оболочки являются источником переменной напряжённости неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 (то есть, источниками переменного магнитного поля) и, следовательно, источником ЭМВ ИК-излучения, а остальное большинство электронов-оболочек остаётся деформированным, неподвижным, сохраняет постоянной напряжённость неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 и является источниками постоянного магнитного поля! На Схеме 13 наглядно показано, какие электроны-оболочки, под действием 24-09-2015 11-30-09, остаются деформированными неподвижными и сохраняют постоянную напряжённость неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между собой и ядром своего атома, а какие, под действием 24-09-2015 11-30-09, перемещаясь от атома к атому, за счёт переменной электрической связи с этими атомами, меняют направление напряжённости неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 (между собой и атомами по которым они перемещаются) и являются источником переменного магнитного поля и ЭМВ ИК-излучения. На Схеме 13 под цифрами 1, 2, 3 и 4 показано 4 основных состояния атомов кристаллической решётки проводника с током:

1 – Под действием 24-09-2015 11-30-09 у атомов деформируется электронная часть «e» – в атомах образуется однонаправленная упорядоченная напряжённость неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 между электронами-оболочками и ядерными частями;

2 – Произошло отделение наружного электрона-оболочки от атома и 24-09-2015 11-30-02, этого электрона-оболочки, поменяло направление в сторону атома, к которому двигается этот электрон-оболочка – магнитное поле связки «движущийся электрон+атом» поменяло полярность;

3 – Движущийся электрон-оболочка соединяется с атомом, к которому он двигался;

4 – Атом с движущимся электроном полностью соединились, и, под действием 24-09-2015 11-30-09, направление напряжённости неоднородного электрического поля 24-09-2015 11-30-02 опять поменялось, вернувшись в начальное состояние – магнитное поле связки «движущийся электрон+атом» тоже поменяло полярность в исходное положение; Далее, всё с начала, начиная с номера 1. Состояния 2 и 4 основные компоненты, генерирующие ЭМВ ИК-излучения – теплового излучения проводника с током… Единственное интересное, что можно тут добавить, так это то, что, теоретически, возможно протекание тока без образования магнитного потока, но при этом с тепловым излучением или без него. Для этого, атомы материала такого проводника должны иметь только один электрон – вот тогда заряды могут перемещаться, не образуя магнитный поток, а при описанных, в прошлой статье, условиях, ещё и иметь режим
сверхпроводимости и даже не излучать ЭМВ ИК-излучения.

24-09-2015 12-15-59

Схема 13 — «Картина источников переменной составляющей магнитного поля и источников постоянной составляющей магнитного поля»

Следующая статья будет целиком посвящена индуктивности…

Необходима помощь для продолжения дальнейших исследований (+79085883924)

[1]  – То есть когда цепь допускает протекание ограниченного, в нашем случае ёмкостью диэлектрика конденсатора, количества зарядов!

[2]  – То есть когда цепь не допускает протекания зарядов!

[3]  — Поэтому не надо забывать, когда ток сравнивается с жидкостью, что основной поток зарядов в проводнике течёт у поверхности, а основной поток жидкости в трубе течёт в центре потока!

[4]  — Условно разомкнутый – потому, что в самом диэлектрике конденсатора, хоть и не сквозная, а поверхностная, но, всё таки, присутствует эмиссия зарядов.

[5] Величина напряжённости характеризуется расстоянием между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» ЭИА. Большое расстояние между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» ЭИА – слабое взаимодействие электронной части «e» с позитронной частью «p+» ЭИА и слабая напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 ЭИА. Малое расстояние между электронной частью «e» и позитронной частью «p+» ЭИА  – сильное взаимодействие электронной части «e» с позитронной частью «p+» ЭИА и большая напряжённость внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 ЭИА.

[6] Внешней напряжённость электрического поля 24-09-2015 11-30-09 является по отношению к напряжённости внутреннего электрического поля 24-09-2015 11-30-02 атома.

[7]  — Сумма напряжённостей электрических полей перемещающихся зарядов, то есть зарядов, покинувших одни атомы, и ещё не прибывших в другие атомы.

[8]  — Векторная сумма 24-09-2015 11-30-09 и 24-09-2015 12-09-53.

Литература

  1. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов. – М., 2006. – 560 с.

References

  1. Trofimova T. I. Kurs fiziki: ucheb. posobie – M., 2006. – 560 S.

Оставить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

Лимит времени истёк. Пожалуйста, перезагрузите CAPTCHA.