Pages Navigation Menu

ISSN 2227-6017 (ONLINE), ISSN 2303-9868 (PRINT), DOI: 10.18454/IRJ.2227-6017
ЭЛ № ФС 77 - 80772, 16+

DOI: https://doi.org/10.23670/IRJ.2021.108.6.006

Скачать PDF ( ) Страницы: 29-35 Выпуск: № 6 (108) Часть 1 () Искать в Google Scholar
Цитировать

Цитировать

Электронная ссылка | Печатная ссылка

Скопируйте отформатированную библиографическую ссылку через буфер обмена или перейдите по одной из ссылок для импорта в Менеджер библиографий.
Тихомиров А. А. СКИН-ЭФФЕКТ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ПРОВОДЕ КРУГЛОГО СЕЧЕНИЯ ПРИ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ФОРМЕ ИМПУЛЬСА ТОКА / А. А. Тихомиров // Международный научно-исследовательский журнал. — 2021. — № 6 (108) Часть 1. — С. 29—35. — URL: https://research-journal.org/physics-mathematics/skin-effekt-v-cilindricheskom-provode-kruglogo-secheniya-pri-pryamougolnoj-forme-impulsa-toka/ (дата обращения: 28.09.2021. ). doi: 10.23670/IRJ.2021.108.6.006
Тихомиров А. А. СКИН-ЭФФЕКТ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ПРОВОДЕ КРУГЛОГО СЕЧЕНИЯ ПРИ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ФОРМЕ ИМПУЛЬСА ТОКА / А. А. Тихомиров // Международный научно-исследовательский журнал. — 2021. — № 6 (108) Часть 1. — С. 29—35. doi: 10.23670/IRJ.2021.108.6.006

Импортировать


СКИН-ЭФФЕКТ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ПРОВОДЕ КРУГЛОГО СЕЧЕНИЯ ПРИ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ФОРМЕ ИМПУЛЬСА ТОКА

СКИН-ЭФФЕКТ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ПРОВОДЕ КРУГЛОГО СЕЧЕНИЯ
ПРИ ПРЯМОУГОЛЬНОЙ ФОРМЕ ИМПУЛЬСА ТОКА

Научная статья

Тихомиров А.А.*

Петрозаводский государственный университет, Петрозаводск, Россия

* Корреспондирующий автор (sasha.82[at]mail.ru)

Аннотация

В статье рассматривается случай скин-эффекта в проводнике при прямоугольной форме импульса тока на основании уравнений Максвелла. В работе определена величина падения напряжения на цилиндрическом проводнике в случае резкого скин-эффекта. Также получено выражение для эффективной глубины проникновения тока для прямоугольного импульса заданной длительности. На основании полученных выражений, приведен конкретный пример резкого скин-эффекта для цилиндрического медного проводника. Показано, что в случае резкого скин-эффекта снижаются требования к выбору материала проводника, а также слабо сказывается изменение длительности импульса. Полученные выражения также могут быть применены к проводнику кольцевого сечения.

Ключевые слова: скин-эффект, прямоугольная форма, импульс тока, глубина проникновения.

SKIN EFFECT IN A CYLINDRICAL CIRCULAR CONDUCTOR WITH A RECTANGULAR PULSE SHAPE

Research article

Tikhomirov A.A.*

Petrozavodsk State University, Petrozavodsk, Russia

* Corresponding author (sasha.82[at]mail.ru)

Abstract

The article deals with the case of the skin effect in a conductor with a rectangular shape of the current pulse based on the Maxwell’s equations. The study determines the value of the voltage loss in a cylindrical conductor in the case of a sharp skin effect along with obtaining an expression for the effective depth of current penetration for a rectangular pulse of a given duration. Based on the obtained expressions, the study presents a specific example of a sharp skin effect for a cylindrical copper conductor. It is shown that in the case of a sharp skin effect, the requirements for the choice of the conductor material are reduced, while the change in the pulse duration has a low effect. The resulting expressions can also be applied to an annular conductor.

Keywords: Skin effect, rectangular shape, current pulse, penetration depth.

Введение

Расчет скин-эффекта зависит от формы проводника, а также способа возбуждения в нем тока [1], [2]. Переходный процесс изменения плотности тока рассмотрен в [3], где показано смещение максимума тока от поверхности проводника в направлении его оси. Диффузии электромагнитного поля в массивные проводящие тела с произвольной гладкой поверхностью показана в [4], где методами пограничного слоя построено асимптотическое решение. Изменение плотности тока по радиусу проводника определяет неравномерность выделения тепловой энергии, что может находить применение в технике, например для предотвращения образования гололеда на линиях электропередач за счет пропускания по линии высокочастотной составляющей тока. Наличие скин-эффекта также влияет на величину активного сопротивления проводника и, следовательно, на потери энергии.

Наличие скин-эффекта влияет на величину активного сопротивления проводника и, следовательно, на потери энергии.

Для синусоидальной формы тока и проводника круглого сечения решение задачи распределения плотности тока не представляет особой сложности [5]. Однако в промышленности используются аноды больших размеров с возбужденным в них импульсным током близким к прямоугольной форме.

Распределение поля в проводниках круглого сечение может быть выражено через функции Бесселя и использовано для вычисления распространения поля вдоль проводника. Такой подход позволяет упростить расчеты и проводить широкий спектр исследований. В [6] показано, что форма проводника существенно влияет на скин-эффект, что должно быть учтено при его расчете. В работах [7] рассмотрен метод пограничного слоя для расчета электромагнитного поля в массивных проводниках любой формы.

Исходя из этого, актуальной задачей является рассмотрение случая резкого скин-эффекта, когда глубина проникновения тока гораздо меньше радиуса цилиндра, при приложении прямоугольного импульса напряжения. Целью настоящей работы является рассмотрение скин-эффекта в цилиндрического проводнике круглого сечения при приложении импульса прямоугольной формы методом, не связанным с необходимостью вычисления квадратур.

Так известно, что мощность джоулева тепла, выделяющаяся в цилиндре равна произведению площади поверхности цилиндра на величину вектора Пойтинга на этой поверхности (т.к. на боковой поверхности цилиндра вектор Пойтинга перпендикулярен к поверхности) [8].

01-08-2021 15-05-40    (1)

здесь 01-08-2021 15-06-04 значения плотности тока и напряженности магнитного поля на поверхности цилиндра; σ – проводимость материала цилиндра.

Количество тепла, выделившееся в цилиндре за время t равно:

01-08-2021 15-06-26    (2)

Значение величины 01-08-2021 15-06-36 определяется непосредственно:

01-08-2021 15-16-12    (3)

Для определения величины 01-08-2021 15-07-10 рассмотрим уравнения Максвелла: 01-08-2021 15-08-11

01-08-2021 15-06-47

В цилиндрической системе координат при направлениях H и E как показано на рисунке 1 значения  и  будут следующие:

01-08-2021 15-08-22

01-08-2021 15-18-50

Рис. 1 – Направления магнитного и электрического полей в цилиндрическом проводнике

 

В случае малой глубины проникновения тока по сравнению с радиусом цилиндра 01-08-2021 15-20-18 задачу можно считать одномерной. Введем новую ось x направленную от какой-либо точки поверхности внутрь цилиндра. Тогда уравнения Максвелла запишутся:

01-08-2021 15-20-29

 

Разделяя переменные, получим отдельные дифференциальные уравнения для плотности тока и напряженности магнитного поля:

01-08-2021 15-20-49     (4)

Граничные и начальные условия будут следующие:

01-08-2021 15-20-59     (5)

Так как более легкие граничные условия заданы для H, то удобнее сначала решать уравнение для H, а затем определять δ из выражения 01-08-2021 15-26-40.

Решение уравнения для H типа (4) с граничными условиями (5) будет иметь следующий вид [9]:

01-08-2021 15-27-12      (6)

Для прямоугольного импульса 01-08-2021 15-27-20, тогда решение упрощается [10]:

01-08-2021 15-27-28       (7)

Здесь Ф – интеграл ошибок, значения которого имеются в таблицах:

01-08-2021 15-27-46

Для плотности тока δ получим следующее выражение:

01-08-2021 15-38-55      (8)

Проверка показывает, что решение (8) удовлетворяет уравнению (4) и граничному условию 01-08-2021 15-29-43.

На поверхности цилиндра x=0 и

01-08-2021 15-29-51    (9)

Основные результаты

Из выражения (9) видно, что для идеального прямоугольного импульса на переднем фронте плотность тока неограниченна на поверхности цилиндра. Однако это не приводит к расходящемуся интегралу для количества тепла:

01-08-2021 15-30-01    (10)

Таким образом, эффективная глубина проникновения тока для прямоугольного импульса длительностью τ равна:

01-08-2021 15-42-18      (11)

Как известно, для синусоидальной формы тока эффективная глубина проникновения тока равна:

01-08-2021 15-42-29     (12)

где τ – длительность полупериода. Как видно из (11) и (12) форма фронтов импульса незначительно влияет на эффективную глубину проникновения тока, следовательно, и на выделение тепла за счет омических потерь, если в формулу (10) для тока подставлять его эффективное значение 01-08-2021 15-42-59, τ – длительность импульса (для однополярного импульса).

Однако влияние фронтов импульса можно учесть точно, если подставить в выражение (6) соответствующее значение 01-08-2021 15-43-25.

Для ферромагнитных материалов уравнения Максвелла (4) становятся нелинейными, т. к. магнитная проницаемость среды зависит от величины напряженности магнитного поля. Как показал Л.Р. Нейман [11], эффективная глубина проникновения синусоидального тока в этих условиях несколько уменьшается и с большой точностью выражается следующей формулой 01-08-2021 15-43-34, где 01-08-2021 15-43-40 – значение абсолютной магнитной проницаемости на поверхности проводника, определяемое действующим значением напряженности магнитного поля по кривой гистерезиса 01-08-2021 15-43-47.

Эта формула весьма точна, если 01-08-2021 15-48-01 больше значения, при котором μ имеет максимум. При меньших значениях 01-08-2021 15-48-01 формула может быть использована для ориентировочных расчетов. Для случая однополярного импульса 01-08-2021 15-48-11.

Определим величину падения напряжения на цилиндрическом проводнике длиной l при прямоугольной форме импульса при наличии резкого скин-эффекта.

01-08-2021 15-48-40    (13)

τ – длительность импульса.

Как видно из формулы (13), падение напряжения на проводнике (без учета индуктивности) не постоянно и уменьшается во время импульса как01-08-2021 15-49-03 . На переднем фронте идеального прямоугольного импульса оно становится бесконечным. При реальных импульсах по формуле (13) можно рассчитывать падение напряжения во время импульса, начиная с окончания переднего фронта.

Рассмотрим конкретный пример, приведенных выше теоретических расчетов. Рассмотрим скин-эффект в медном проводнике, в случае резкого скин-эффекта. Длительность импульса примем 01-08-2021 15-49-19, радиус проводника 01-08-2021 15-49-29, длина проводника 01-08-2021 15-49-51. Тогда получим:

01-08-2021 15-54-53

При произвольных размерах и материале проводника и размерах импульса тока, получим:

01-08-2021 15-55-18

здесь τ  – длительность импульса в мкс,

01-08-2021 15-56-55 – амплитуда импульса тока в кА,

01-08-2021 15-57-03 – длина и радиус проводника в см,

μ – относительная магнитная проницаемость вещества,

01-08-2021 15-57-28

Для различных материалов значения k будут следующие (Таблица 1):

 

Таблица 1 – Значения для различных материалов

Материал Cu W Mo Al Ni Сталь
1 1,77 1,80 1,27 2,4 2,4

 

Приведем графические иллюстрации для сравнения соответствующих зависимостей при различных материалах проводника для условий рассмотренного примера. На рисунке 2 представлена зависимость глубины проникновения поля от длительности импульса.

01-08-2021 16-00-30

Рис. 2 –Зависимость проникновения поля от величины длительности импульса тока

 

На рисунке 3 представлена зависимость выделяемой энергии от длительности импульса.

 

01-08-2021 16-00-51

Рис. 3 – Зависимость выделяемой энергии от длительности импульса тока

 

На рисунке 4 представлена зависимость падения напряжения от длительности импульса.

 

01-08-2021 16-01-05

Рис. 4 – Зависимость падения напряжения от длительности импульса тока

 

Все сказанное выше относится и к проводнику кольцевого сечения, если глубина проникновения тока h меньше толщины кольца.

Заключение

Интересным результатом полученных выражений (6), (11), (12) является то, что при резком скин-эффекте выделившееся тепло пропорционально величине 01-08-2021 16-03-58 как при отсутствии скин-эффекта. А это означает, что снижаются требования к выбору материала проводника, и слабо сказывается изменение длительности импульса.

Так как обычно диаметр анода больше диаметра соединительных проводов, то если анод не ферромагнитный, омические потери в нем будут значительно меньше, чем в подводящих проводах.

Конфликт интересов

Не указан.

Conflict of Interest

None declared.

Список литературы / References

  1. Ломан В. А. Исследование влияния формы проводника на скин-эффект / В. А. Ломан, А. В. Ридель // Труды XIX Всероссийской научно-технической конференции Наука промышленность оборона 2018. – С. 73-75.
  2. Булгаков О. М.Учет скин-эффекта в проводниках с прямоугольным поперченным сечением / О. М. Булгаков, В. В. Лупандин, Б. К. Петров и др. // XV Международная научно-техническая конференция “Радиолокация, навигация, связь”. 2009 – С. 951-957.
  3. Козлов В. И. Скин-эффект в цилиндрическом проводнике / В. И. Козлов Физическое образование в Вузах 2002.– № 3 (8) – С .24-26.
  4. Каган В. И. Переходный процесс плотности тока в проводниках при скин эффекте / В. И. Каган // Электромагнитные волны и электронные системы 2009 – № 10 (14) – С. 62-64.
  5. Ландау Л. Д. Электродинамика сплошных сред / Л. Д. Ландау, Е. М. Лифшиц. Том VIII, Москва, «Наука», 1982.
  6. Фридман Б. Э. Скин-эффект в массивных проводниках электроимпульсных установок. Электромагнитное поле массивных проводников / Б. Э. Фридман, В. И. Каган // Журнал технической физики 2002– № 9 (72) –С. 44-51.
  7. Мищенко Е. Н. Скин-эффект в обмотках индукторов силовых устройств / Е. Н. Мищенко, В. Ф. Лопатин // Инновационные технологии в машиностроении, образовании и экономике, 2018 – № 4-1(10) – C.5-13.
  8. Фридман Б. Э. Поверхностный эффект в коаксиальных кабелях импульсных установок / Б. Э. Фридман, М. В. Медведев // Известия Российской академии наук. Энергетика 2019 – № 5 – С. 66-79.
  9. Тихонов А. Н. Уравнения математической физики / А. Н. Тихонов, А. А. Самарский. М. «Наука», 1960 г., 724 с.
  10. Нейман Л.Р. Поверхностный эффект в ферромагнитных телах / Л.Р. Нейман. М.; Л. : Госэнергоиздат, 1949, 376 c.
  11. Нейман Л.Р. Теоретическая электротехника: Избранные труды / Л.Р. Нейман Л. «Наука», 1988, 334 с.

Список литературы на английском языке / References in English

  1. Loman V. A. Issledovanie vlijanija formy provodnika na skin-ehffekt [Study of the Influence of the Shape of the Conductor on the Skin Effect] / V. A. Loman, A. V. Riedel // Trudy XIX Vserossijjskojj nauchno-tekhnicheskojj konferencii Nauka promyshlennost’ oborona 2018 [Proceedings of the XIX All-Russian Scientific and Technical Conference Science Industry Defense 2018]. – pp. 73-75 [in Russian]
  2. Bulgakov O. M. Uchet skin-ehffekta v provodnikakh s prjamougol’nym poperchennym secheniem [Accounting for the Skin Effect in Conductors With a Rectangular Peppered Cross-Section] / O. M. Bulgakov, V. V. Lupandin, B. K. Petrov et al. // Mezhdunarodnaja nauchno-tekhnicheskaja konferencija “Radiolokacija, navigacija, svjaz’” [XV International Scientific and Technical Conference “Radar, Navigation, Communication”. 2009]-pp. 951-957 [in Russian]
  3. Kozlov V. I. Skin-ehffekt v cilindricheskom provodnike [Skin Effect in a Cylindrical Conductor] / V. I. Kozlov // Fizicheskoe obrazovanie v Vuzakh 2002 [Physical Education in Higher Education Institutions 2002]. – No. 3 (8), pp. 24-26 [in Russian]
  4. Kagan V. I. Perekhodnyjj process plotnosti toka v provodnikakh pri skin ehffekte [Transient Process of Current Density in Conductors Under the Skin Effect] / V. I. Kagan // Ehlektromagnitnye volny i ehlektronnye sistemy [Electromagnetic Waves and Electronic Systems] 2009-No. 10 (14), pp. 62-64 [in Russian]
  5. Landau L. D. Ehlektrodinamika sploshnykh sred [Electrodynamics of Continuous Media Volume VIII] / L. D. Landau, E. M. Lifshitz, Moscow, Nauka, 1982 [in Russian]
  6. Friedman B. E. Skin-ehffekt v massivnykh provodnikakh ehlektroimpul’snykh ustanovok. Ehlektromagnitnoe pole massivnykh provodnikov [Skin Effect in Massive Conductors of Electric Pulse Installations. Electromagnetic Field of Massive Conductors] / V. I. Kagan // Zhurnal tekhnicheskojj fiziki [Journal of Technical Physics] 2002-No. 9 (72), pp. 44-51 [in Russian]
  7. Mishchenko E. N. Skin-ehffekt v obmotkakh induktorov silovykh ustrojjstv [Skin-Effect in the Windings of Inductors of Power Devices] / E. N. Mishchenko, V. F. Lopatin // Innovacionnye tekhnologii v mashinostroenii, obrazovanii i ehkonomike [Innovative Technologies in Mechanical Engineering, Education and Economics], 2018-No. 4-1 (10) – pp. 5-13 [in Russian]
  8. Fridman B. E. Poverkhnostnyjj ehffekt v koaksial’nykh kabeljakh impul’snykh ustanovok [Surface Effect in Coaxial Cables of Pulsed Installations] / B. E. Fridman // Izvestiya Rossiyskoy akademii nauk. Energetika [Bulletin of the Russian Academy of Sciences. Power Economy] 2019-No. 5-pp. 66-79 [in Russian]
  9. Tikhonov A. N. Uravnenija matematicheskojj fiziki [Equations of Mathematical Physics] / A. N. Tikhonov, A. A. Samarsky. M. “Nauka”, 1960, 724 p. [in Russian]
  10. Neyman L. R. Poverkhnostnyjj ehffekt v ferromagnitnykh telakh [Surface Effect in Ferromagnetic Bodies] / L. R. Neyman. M.; L.: Gosenergoizdat, 1949, 376 p. [in Russian]
  11. Neyman L. R. Teoreticheskaja ehlektrotekhnika: Izbrannye trudy [Theoretical Electrical Engineering: Selected Works] / L. R. Neyman. “Nauka”, 1988, 334 p. [in Russian]

Оставить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

Лимит времени истёк. Пожалуйста, перезагрузите CAPTCHA.